为了研究量子色动力学在低能区域的强耦合行为，实验上让轻子与强子、强子与强子以及核与核之间的高速对撞。刚开始相撞时产生强子喷注和双轻子对重味夸克等。原子核内部的部分子通过高能碰撞释出，形成高密度的物质，继承了强相互作用，出现椭圆流。热化后即夸克胶子等离子体。最后膨胀冷却，在局域热平衡区域，形成相互之间离得越来越远的相互作用可以忽略的强子，被探测器接收。近年来，在大型强子物理实验中（比如RHIC和LHC）中出现了各种有趣的现象，如P/CP宇称为奇、手征磁效应（CME）、手征涡旋效应（CVE）和反常系数，成为新兴的理论焦点。

众所周知，量子色动力学在低能区微扰方法不适用。t’Hooft最早提出大N极限来研究，用QCD的色自由度N作为展开参数，当N趋于无穷大时，强相相互作用理论变为弱耦合的经典理论。SU(N)理论视为N张重合D膜上的理论。SU(N)理论微扰展开的费曼图由平面上的圈图变为闭合黎曼面的拓扑展开，对应于D膜在高维时空中的引力微扰展开。作为这种AdS/CFT对偶的推广，规范/引力对偶研究量子色动力学的非微扰性质。

4维SU(N)规范理论包含耦合系数（能标）和色自由度N。当N无限大时’tHooft耦合系数固定。记SU(N)的伴随场为，作用量为

重标度后

   大N极限下，夸克带SU(N)基础表示指标，用单线表示，胶子带伴随表示指标，因为有生成元，故可视为正反基本表示直乘分解得到的。

对任意关联函数的微扰展开

其中g是亏格。圈图修正被大N压低。

   对同一个物理系统的不同参数区域有不同的低能有效理论。以D3膜为例：(1)当时，即在离D3膜很远时

，，当r很大时有（是曲率标量），此度规是渐进平坦的（）。按曲率逐级展开的弦理论作用量，

高阶修正不重要，所以得到的是超引力理论。(2)当时，即在离D3膜很近时

因为，令，，且固定有限，所以得到的是引力退耦的纯Yang-Mills理论。因为可以直接计算验证曲率不变量在时变化缓慢，所以超引力理论能延拓至，等效替代Yang-Mills理论，实现规范/引力对偶。

bulk中超引力理论对偶于边界上t’Hooft常数很大的场论。因为当t’Hooft常数足够大时，在膜附近的近视界区域，超引力理论与膜上的规范理论可以独立描述。换言之，在大N极限下得到引力退耦的Yang-Mills理论。因为当bulk中场取其边界值时，引力的配分函数和边界场论的配分函数相等，

相应与耦合的边界上算符的关联函数可由bulk中运动方程得到。

类似于超引力中的极端黑洞解，极端膜解得近视界结构也助于实现规范/引力对偶。开弦两端的Chan-Paton自由度可用来实现全息模型中的味自由度。开弦动量，故T对偶后缠绕数是分数的，端点落在不同的D膜上。则一端在第i个D膜上，另一端在第j个D膜上的开弦质量谱

如果是n个重合D膜，开弦端点的具有U(n)规范对称性。

因是夸克具有味和色自由度。D4膜代表色膜，D8膜代表味膜。D膜的低能动力学可由其上激发的规范场描述。D膜会有开弦激发。弦的一端在D4色膜，一端在D8味膜，产生的规范场自由度，恰好是群的基础表示，可以代表一个夸克。反夸克则是D4膜和反D8膜。个夸克构成一个重子。场论中取。因为，没有同时垂直于D4膜与D8膜的方向，故而对偶场论的夸克是无质量的。该超引力背景需在D4膜的某一个方向，这里选定第4维，进行紧致化。D4占据前4维，并在紧致维度上对费米子取反周期边界条件。这样超对称被完全破坏。低能超引力可由bulk中的经典引力理论或膜上的规范理论在近视界区域描述。

Einstein框架下的Type IIA超引力D0-D4解,

,,

其中

     ，    ，       

     ,              

     .                

伸缩子

通常取伸缩子无真空的部分。，，和分别为单位四维球的线元，单位四维球的体积形式，D4膜的世界体体积以及单位四维球的体积。和分别代表D0膜和D4膜的数量。弦参数。是弦长，是弦质量标度。i,j指1、2、3三个维度，（1+3）维和以及U构成类.最后一项是.是视界半径。,均为Harmonic函数形式，都是3次幂体现了D0膜弥散（在D4膜上）于空间3维中。D0膜的密度体现在里。而D0膜在与U方向都有，奇点在视界内，是周期性的，视作时间。

取R远大于，U在视界附近，即近视界表示。在时间和紧致维做双Wick转动后，弦框架下的形式：

，

，，

场强是D0膜耦合的1-形式规范场产生的，是2维球上的流。由运动方程得到A和B。

，

Kaluza-Klein质量参数

以上是D0-D4 bubble背景度规。另外有一种D0-D4黑膜背景度规。交换与，弦框架下的近视界形式：

其中